18
£
,с вычисленным для данного аппарата отношением — (С^ —
м
коэффициент аэродинамического сопротивления, М — масса
аппарата). При этом очень важно знать устойчива атмосфе-
ра или нет. Состояние атмосферы называется устойчивым,
если в ней отсутствуют конвективные движения. Для идеаль-
ного газа условием устойчивости является адиабатический
закон изменения температуры с высотой, т. е. — • где
AZ С р
•С р — удельная теплоемкость при постоянном давлении, т. е.
вертикальный градиент температуры меньше адиабатическо-
го. Расчеты показали, что на участке спуска между 15 и
<27 км, определенным по уравнению движения аппарата с
£
^=0,00225 кг~\ атмосфера является неустойчивой. Если
-исходить из того, что атмосфера на участке спуска находится
•в устойчивом состоянии и близка к адиабатическому, необхо-
Г
димо несколько изменить значение коэффициента — . При
' М
Q
значении — =0,00176 кг~ х пройденный путь спускаемого ап-
М
•парата соответствует устойчивому состоянию атмосферы и
равняется Z MaKC ~ = 28±l км. Скорость движения аппарата
лри этом изменяется о т ~ 1 0 м/сек в начале участка до 2—
3 м/сек в конце участка. Анализ устойчивости атмосферы был
лроведен также по измеренным значениям Р и Т независимо
от их высотного распределения, и было показано, что ат-
мосфера на участке спуска находится в состоянии, близком
л адиабатическому. Важным методом проверки полученных,
значений Р, р, и Т является метод внутренней согласованно-
сти Обухова—Голицина, основанный 'на анализе динамики
спуска космического аппарата в атмосфере планеты, если из-
вестны пары любых из трех термодинамических параметров^
2%
связанных уравнением состояния. .Последовательно из ураоч
нения гидростатического равновесия и уравнения движение
аннарата можно получить три соотношении:
Pl -P(t)
=Л.Ф,{Р(0,
VW-VW) -в'-'ф» (Т -
f / *(0.
где — соответствует последнему измеренному значению па*
раметра, а значение констант А, В, С определяются слёдукн
1ДЫМИ соотношениями:
А = (2Mg*IC x S)*'* = (3,31 ±0,02) -10* г 1 * смЩсек*,
в= (Afg 1 • ц/2С, SR)(0,733±0,003) г/мДО*агл'^/лыя,
С= — ( ) V» = (8,75±0,!2). Ю-» г«/* град/см* 1 - сек,-
R 2C X S
Численные значения А> В, С находились по методу наимены
ших квадратов.
Если теперь для всех трех пар значений по оси ординал
отложить соответствующие их разности, начиная с t { — по*
следнего момента измерения, и далее значения измеряемого
параметра назад по времени до момента начала измерений-
а по оси абсцисс соответствующие значения Ф* в те же мо-
менты времени, то все точки ляГут строго на прямую линик^.
тангенсом угла наклона которой к оси абсцисс будут значен
над А либо В и С. Это и будет доказательством внутренней
согласованности измеренных значений f\ p f Т при найденных
численных значениях А, В, С. Кроме того, через константы
А, В и С можно выразить значение молекулярного веса ат*
мосферы:
2RC RC* 4W