10
орбита: чтобы лучше воспользоваться окружной ско-
ростью космодрома, или чтобы выйти на границу сферы
действия Земли в точке, ближе расположенной к пло-
скости эклиптики, или (это, пожалуй, главное) чтобы
воспользоваться уже существующей сетью наблюдатель-
ных станций и т. д.
Маневр старта с орбиты, совершенно обязательный
в случае неблагоприятного географического положения
космодрома, не позволяет полностью избавиться от гра-
витационных потерь и гораздо меньших аэродинамиче-
ских потерь (потерь на преодоление сопротивления ат-
мосферы). По крайней мере потери при выходе на кру-
говую орбиту неизбежны. Мы будем их оценивать, сле-
дуя некоторым зарубежным авторам, совершенно услов-
но в 1,6 км/сек, а потерями при сходе с круговой орби-
ты будем пренебрегать. Мы тем самым предполагаем,
что если бы отсутствовало сопротивление атмосферы и
земное притяжение, то ракета-носитель набрала бы на
1,6 км/сек большую скорость. Полная, фактически нена-
бранная, скорость называется идеальной или характе-
ристической.
Учет притяжения планеты-цели
Теперь, после того как мы рассмотрели участок по-
лета внутри сферы действия Земли, а до того обсудили
движение вне этой сферы действия, обратимся к конеч-
ному участку полета. Космический аппарат приближает-
ся к планете назначения. С какого-то момента на его
движении начинает все ощутимее сказываться притя-
жение этой планеты. Внутри некоторой области, окру-
жающей нланету и называемой ее сферой действия, де-
лается выгоднее рассматривать движение не как гелио-
центрическое (т. е. не «относительно Солнца»), а как
планетоцентрическое — в системе координат, поступа-
тельно движущейся вместе с центром планеты. Плане-
тоцентрическое движение, если пренебречь возмущения-
16
ми, может происходить только по эллипсу, параболе
или гиперболе.
Можно доказать, что планетоцентрическая скорость
входа космического аппарата в сферу действия любой
планеты Солнечной системы всегда значительно превы-
шает местную параболическую скорость относительно
планеты. Поэтому если космический аппарат не заденет
атмосферу планеты, то обогнув ее, он, двигаясь по ги-
перболической траектории, пересечет границу сферы
действия и перейдет в область преимущественного воз-
действия солнечной гравитации. При этом выход из
сферы действия планеты осуществляется с той же по
величине планетоцентрической скоростью, что и в*.од
в нее. Направления же векторов планетоцентрических
скоростей выхода и входа отличаются тем сильнее, чем
ближе к планете проходит пролетная траектория.