45
Рис. 10. Распределение линейчатого излучения формальдегида на длине
волны 2 см в комплексе ОМС-1 на фоне фотографии туманности Ориона
51
Q/RS2
Инфракрасное склонение -+
NA
( Г*
• 9'(С)0а
Q)IRS4 . Скопление
„трапеция*'
50s 49s 48s 47s
5h32m
Прямое Восхождение (1950) 46s
52
облака и не имевших времени рассеяться из этого района большой
плотности, где они родились.
Физическая связь между инфракрасным скоплением и областью
высокой плотности подтверждается совпадением положений
самого скопления и районами максимумов молекулярной эмиссии и
непрерывного излучения на длине волны 1 мм. Случайная их
проекция на небе исключается, так как температура излучающего газа
быстро падает вне района этого скопления (М. W. Werner, I.
Galley, D. A. Harper, Е. Е. Becklin, R. Loewenstein, С. M. Telesco,
Н. A. Thronson, 1976). Такой температурный перепад указывает
иа то, что скопление инфракрасных объектов находится внутри
молекулярного облака и нагревает окружающее вещество.
Кроме того, распределение плотности в центральной части
молекулярного облака, которое можно вывести из результатов
наблюдений непрерывного радиоизлучения на длине волны 1 мм,
подобно ожидаемому распределению плотности в облаке и
сжимающемуся под действием собственной тяжести. А это подтверждает,
■что недавний процесс гравитационного сжатия молекулярного
облака привел к образованию скопления инфракрасных объектов
(W. E. Westbrook, M. W. Werner, I. H. Elias, D. Y. Gezari,
iU. G. Hauser, К. Y. Lo, G. Neugebauer, 1976).
Оценку возраста скопления инфракрасных объектов можно
получить из характерного времени, в течение которого скопление
должно бы рассеяться из-за хаотических (случайных) движений
его членов. Типичное значение скорости таких движений равно
нескол ьким километрам в секунду, и поэтому, разделив размер
скопления (около 0,1 св. лет) на эту скорость, получим возраст
.примерно 5-Ю4 лет, сравнимый с характерным временем эволю*
ции объектов до стадии звезды главной последовательности.
Есть и другие данные, подтверждающие, что члены скопления
являются объектами, эволюционирующими к звезде главной
последовательности. Во-первых, один из членов скопления, так
называемый объект BN (см. сноску 6), представляет собой компактный
источник со светимостью порядка 104Lc, температурой около
600 К и размером меньше 200 а.е. Численные расчеты
показывают, что подобные параметры типичны для объекта,
находящегося на последней стадии эволюции к звезде главной
последовательности (R. В. Larson, 1969, 1973; Н. W. Yorke, 1977). Спектр
излучения этого объекта и воспроизводился на рис. 3.
Во-вторых, - не существует заметного радиоизлучения с